科学道路崎岖漫长，探索量子自旋液体的道路更是充满了困难和挑战。究其根本原因，我们觉得是目前的出发点问题，即通过声称自旋不做什么来定义量子自旋液体。那我们能否换一个角度，先看看自旋做了什么？我们选取阻挫自旋-1/2   反铁磁方格子模型为例来说明 [22]，  和    分别为近邻和次近邻自旋耦合强度。这个模型已有三十五年的研究历史，在部分参数区域已达成共识：在弱    区域，该模型有Néel反铁磁长程序；在强    区域，该模型有striped反铁磁长程序。争论发生在    附近区域，也是阻挫最强的区域：是量子自旋液体态？还是价键固体态？或者二者在相应区域各自存在？或者别的什么态？例如退禁闭相[23]。最新的结果是量子自旋液体态和价键固体态在相应的区域均存在，但是否有相变或相变点的确定却存在大的争论。这儿，我们把这些争论搁置一边，为了显示自旋做了什么，我们利用图案语言[24-27]来描述。

为清楚和准确，我们考虑包含了基本物理的最小格点系统   并取周期性边界条件。将哈密顿量在算符空间对角化后，得到了六种图案。这些图案沿着二维方格子对角线方向表现出很好的规律：图案  为对角单畴（diagonal single-domain），相邻格点自旋方向相反，即为我们熟悉的Néel反铁磁序；图案  为对角双畴（diagonal two-domain）; 图案   为对角四畴（diagonal four-domain），每一列（每一行）自旋相同，并与相邻列（行）自旋相反，即striped反铁磁序。这三种图案能量较低，对基态有很重要的贡献，其他能量高的图案相对而言重要性小一些。我们计算了系统基态的能量及每个图案分别对基态能量的贡献，由此来看在不同耦合区域哪些图案在起作用，如图1所示。根据不同图案的交点，可以将模型的基态大致分为三个区域：I，Néel反铁磁序；II，对角双畴；III，striped反铁磁序。在区域Ⅰ，图案  起主导作用，虽然也有其他图案如图案   贡献了一定的能量，但是图案   占的权重最大，因此该区域为Néel反铁磁相；在区域Ⅱ，图案  贡献的能量减小，图案  成了主导，同时图案  也开始起作用，但没有超越图案   ，因此该区域主要为对角双畴序（如果可以称为序的话）；在区域Ⅲ，图案   成了主导，图案  对基态能量的贡献几乎为零，图案    仍然贡献一定的能量，但远低于图案  ，因此该区域为striped反铁磁相。令人惊讶的是，即使是  这样的小格点尺寸，图案交点给出的不同相区域转变点的位置   与目前文献中[28]给出的大格点尺寸并没有定性的差别，在某种意义上，我们甚至可以声称其定量上大致一致。唯一在定性上有差别的地方是：中间    区域只有一种对角双畴结构，这样不能区分量子自旋液体和价键固体态，这是因为我们只考虑了能显示不同对角畴的最小格点尺寸。增大格点尺寸，更丰富的对角畴结构能够出现，我们下面简要说明。

增大格点尺寸  ，对角方向磁畴的数目也会相应的增加，但对角单畴对应Néel反铁磁序和对角     畴对应striped反铁磁序保持不变。因此从图案语言来看，自旋-1/2   反铁磁方格子模型的演化过程为：对角单畴（Néel反铁磁长程序）→ 对角双畴→ 对角四畴→ 对角六畴→ ……→ 对角  畴（striped反铁磁长程序）。